POINT
【関連記事】
- ローレンツ変換をもとに速度の変換則を導く.
- 粒子運動を異なる慣性系で観測すると,粒子の運動「方向」が異なって見える.
- 光を異なる慣性系で観測すると,光線の角度がずれて見える(光行差).
ローレンツ変換
ローレンツ変換については,概要だけ説明する.「慣性系$K^{\prime}$」が「慣性系$K$」に対して$x$軸方向に速度$V$で移動しているとする.
まず,
\begin{aligned}
\begin{cases}
\, y=y^{\prime} \\
\, z=z^{\prime} \\
\end{cases}
\end{aligned}
であることは認めるとする.\begin{cases}
\, y=y^{\prime} \\
\, z=z^{\prime} \\
\end{cases}
\end{aligned}
座標変換則は,恒等変換でない$(t,x)$と$(t^{\prime},x^{\prime})$間の関係だけを考察すれば良い.関連記事[A]から,座標反転がないときのローレンツ変換は
\begin{aligned}
\begin{pmatrix}
ct \\
x
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\cosh\psi&\sinh\psi\\
\sinh\psi&\cosh\psi
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \\
x^{\prime}
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \cosh\psi + x^{\prime} \sinh\psi \\
ct^{\prime} \sinh\psi + x^{\prime} \cosh\psi
\end{pmatrix}
\end{aligned}
で与えられる.\begin{pmatrix}
ct \\
x
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\cosh\psi&\sinh\psi\\
\sinh\psi&\cosh\psi
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \\
x^{\prime}
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \cosh\psi + x^{\prime} \sinh\psi \\
ct^{\prime} \sinh\psi + x^{\prime} \cosh\psi
\end{pmatrix}
\end{aligned}
ここで,$x^{\prime}=0\Rightarrow x=Vt$だから
\begin{aligned}
V/c=x/ct=\tanh\psi
\end{aligned}
の関係がわかる.V/c=x/ct=\tanh\psi
\end{aligned}
したがって,
\begin{aligned}
\begin{cases}
\, \beta=V/c=\tanh\psi \\
\, \gamma=1/\sqrt{1-\beta^{2}}=\cosh\psi
\end{cases}
\end{aligned}
とおくと\begin{cases}
\, \beta=V/c=\tanh\psi \\
\, \gamma=1/\sqrt{1-\beta^{2}}=\cosh\psi
\end{cases}
\end{aligned}
\begin{aligned}
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \\
x^{\prime} \\
y^{\prime} \\
z^{\prime}
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\cosh\psi & -\sinh\psi & 0 & 0 \\
-\sinh\psi & \cosh\psi & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
\gamma & -\gamma\beta & 0 & 0 \\
-\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix}
\end{aligned}
\begin{pmatrix}
ct^{\prime} \\
x^{\prime} \\
y^{\prime} \\
z^{\prime}
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\cosh\psi & -\sinh\psi & 0 & 0 \\
-\sinh\psi & \cosh\psi & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
\gamma & -\gamma\beta & 0 & 0 \\
-\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix}
\end{aligned}
逆変換は,$V$を$-V$に置き換えることで得られる.
速度の変換則
「慣性系$K^{\prime}$」が「慣性系$K$」に対して$x$軸方向に速度$V$で移動しているとする.$K$系と$K^{\prime}$系での粒子運動が,それぞれ$x^{\mu}=(ct,\boldsymbol{x}(t)), x^{\prime \mu}=(ct^{\prime},\boldsymbol{x}^{\prime}(t^{\prime}))$で表されるとして,粒子速度の変換則を導く.
合成関数の微分法より
\begin{aligned}
\frac{\mathrm{d}x^{\mu}}{\mathrm{d}t}
=\frac{\partial x^{\mu}}{\partial x^{\prime \nu}}
\frac{\mathrm{d} x^{\prime \nu}}{\mathrm{d} t^{\prime}}
\frac{\mathrm{d} t^{\prime}}{\mathrm{d}t}
\end{aligned}
であるから,行列で表すと\frac{\mathrm{d}x^{\mu}}{\mathrm{d}t}
=\frac{\partial x^{\mu}}{\partial x^{\prime \nu}}
\frac{\mathrm{d} x^{\prime \nu}}{\mathrm{d} t^{\prime}}
\frac{\mathrm{d} t^{\prime}}{\mathrm{d}t}
\end{aligned}
\begin{aligned}
\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\gamma & \gamma\beta & 0 & 0 \\
\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
c \\
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
\cdot \frac{\mathrm{d} t^{\prime}}{\mathrm{d}t}
\end{aligned}
となる.ここで,\frac{\mathrm{d}}{\mathrm{d}t}
\begin{pmatrix}
ct \\
x \\
y \\
z
\end{pmatrix}
&=
\begin{pmatrix}
\gamma & \gamma\beta & 0 & 0 \\
\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
c \\
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
\cdot \frac{\mathrm{d} t^{\prime}}{\mathrm{d}t}
\end{aligned}
\begin{aligned}
\frac{\mathrm{d}t^{\prime}}{\mathrm{d} t}
&=\frac{\mathrm{d} (ct^{\prime})}{\mathrm{d} (ct)} \\
&=\frac{\partial (ct^{\prime})}{\partial x^{\mu}} \frac{\mathrm{d}x^{\mu}}{\mathrm{d} (ct)} \\
&=\gamma - \gamma\beta\cdot \frac{1}{c}\frac{\mathrm{d} x}{\mathrm{d}t} \\
&=\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]
\end{aligned}
である.\frac{\mathrm{d}t^{\prime}}{\mathrm{d} t}
&=\frac{\mathrm{d} (ct^{\prime})}{\mathrm{d} (ct)} \\
&=\frac{\partial (ct^{\prime})}{\partial x^{\mu}} \frac{\mathrm{d}x^{\mu}}{\mathrm{d} (ct)} \\
&=\gamma - \gamma\beta\cdot \frac{1}{c}\frac{\mathrm{d} x}{\mathrm{d}t} \\
&=\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]
\end{aligned}
整理すれば
\begin{aligned}
\begin{pmatrix}
c \\
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
&=\frac{1}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]}
\begin{pmatrix}
\gamma & -\gamma\beta & 0 & 0 \\
-\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
c \\
v_{x} \\
v_{y} \\
v_{z}
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
c \\
\frac{v_{x} - \beta c}{1-(v_{x}/c) \beta} \\
\frac{v_{y}}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]} \\
\frac{v_{z}}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]}
\end{pmatrix}
\end{aligned}
となる.\begin{pmatrix}
c \\
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
&=\frac{1}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]}
\begin{pmatrix}
\gamma & -\gamma\beta & 0 & 0 \\
-\gamma\beta & \gamma & 0 & 0 \\
0& 0 & 1 & 0 \\
0& 0 & 0 & 1
\end{pmatrix}
\begin{pmatrix}
c \\
v_{x} \\
v_{y} \\
v_{z}
\end{pmatrix} \\
&=
\begin{pmatrix}
c \\
\frac{v_{x} - \beta c}{1-(v_{x}/c) \beta} \\
\frac{v_{y}}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]} \\
\frac{v_{z}}{\gamma[1-(v_{x}/c) \beta]}
\end{pmatrix}
\end{aligned}
運動方向の変換則
特に,粒子が$xy$平面内で運動する場合を考える.$K$系で$x$軸と粒子の運動方向の成す角を$\theta$,$K^{\prime}$系で$x^{\prime}$軸と粒子の運動方向の成す角を$\theta^{\prime}$とする.つまり,
\begin{aligned}
\begin{pmatrix}
v_{x} \\
v_{y} \\
v_{z}
\end{pmatrix}
=
\begin{pmatrix}
v \cos\theta \\
v \sin\theta \\
0
\end{pmatrix},\quad
\begin{pmatrix}
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
=
\begin{pmatrix}
v^{\prime} \cos\theta^{\prime} \\
v^{\prime} \sin\theta^{\prime} \\
0
\end{pmatrix}
\end{aligned}
である($v=|\boldsymbol{v}|$,$v^{\prime}=|\boldsymbol{v}^{\prime}|$).\begin{pmatrix}
v_{x} \\
v_{y} \\
v_{z}
\end{pmatrix}
=
\begin{pmatrix}
v \cos\theta \\
v \sin\theta \\
0
\end{pmatrix},\quad
\begin{pmatrix}
v^{\prime}_{x} \\
v^{\prime}_{y} \\
v^{\prime}_{z}
\end{pmatrix}
=
\begin{pmatrix}
v^{\prime} \cos\theta^{\prime} \\
v^{\prime} \sin\theta^{\prime} \\
0
\end{pmatrix}
\end{aligned}
上で導いた「速度の合成則」から
\begin{aligned}
\cos\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \cos\theta - \beta}{ (v^{\prime}/c)[1-(v/c) \beta \cos\theta]} \\
\sin\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \sin\theta}{\gamma(v^{\prime}/c)[1-(v/c) \beta \cos\theta]}
\end{aligned}
となる.また,\cos\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \cos\theta - \beta}{ (v^{\prime}/c)[1-(v/c) \beta \cos\theta]} \\
\sin\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \sin\theta}{\gamma(v^{\prime}/c)[1-(v/c) \beta \cos\theta]}
\end{aligned}
\begin{aligned}
\tan \theta^{\prime}
=v^{\prime}_{y} / v^{\prime}_{x}
=\frac{(v/c) \sin\theta}{\gamma [(v/c) \cos\theta - \beta ]} \\
\end{aligned}
もわかる.\tan \theta^{\prime}
=v^{\prime}_{y} / v^{\prime}_{x}
=\frac{(v/c) \sin\theta}{\gamma [(v/c) \cos\theta - \beta ]} \\
\end{aligned}
$\beta=V/c\ll 1$のときに$O(\beta)$までの近似式を求めると
\begin{aligned}
\cos\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \cos\theta - \beta + \beta(v/c)^{2} \cos^{2}\theta}{(v^{\prime}/c)} \\
\sin\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \sin\theta + \beta (v/c)^{2} \sin\theta\cos\theta}{(v^{\prime}/c)}
\end{aligned}
となる.\cos\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \cos\theta - \beta + \beta(v/c)^{2} \cos^{2}\theta}{(v^{\prime}/c)} \\
\sin\theta^{\prime}
&=\frac{(v/c) \sin\theta + \beta (v/c)^{2} \sin\theta\cos\theta}{(v^{\prime}/c)}
\end{aligned}
光行差
上を光について考えるには$v=v^{\prime}=c$とすれば良い.特に,$\beta=V/c\ll 1$のときに$O(\beta)$まで考えれば\begin{aligned}
\sin(\theta^{\prime} - \theta)
&=\sin\theta^{\prime}\cos\theta - \cos\theta^{\prime}\sin\theta \\
&=\frac{\beta\sin\theta}{1-\beta \cos\theta} \\
&\simeq \beta\sin\theta
\simeq \beta\sin\theta^{\prime}
\end{aligned}
\sin(\theta^{\prime} - \theta)
&=\sin\theta^{\prime}\cos\theta - \cos\theta^{\prime}\sin\theta \\
&=\frac{\beta\sin\theta}{1-\beta \cos\theta} \\
&\simeq \beta\sin\theta
\simeq \beta\sin\theta^{\prime}
\end{aligned}
したがって,
\begin{aligned}
\theta^{\prime} - \theta
& \simeq \sin(\theta^{\prime} - \theta) \\
& \simeq \beta\sin\theta^{\prime}
\end{aligned}
となる.\theta^{\prime} - \theta
& \simeq \sin(\theta^{\prime} - \theta) \\
& \simeq \beta\sin\theta^{\prime}
\end{aligned}
参考文献
- [1]場の古典論 (ランダウ, リフシッツ):$\text{\sect}5.$ 速度の変換
- [2]理論電磁気学 (砂川重信):第11章 特殊相対論 $\text{\sect}1$ 特殊相対論における時間と空間
- [3]Velocity-addition formula - Wikipedia